2. 南京大学大气科学学院, 南京 210093
2. School of Atmospheric Sciences, Nanjing University, Nanjing 210093
1 引言
东亚冬季风(以下简称为EAWM)的变化与异常对我国冬季气候灾害有严重影响,特别是寒潮。寒潮是影响我国冬季寒害、雪灾、早霜和晚霜等灾害性气候的重要成因。如2008年1月,由于东亚冬季风的异常,在我国南方发生了严重的低温雨雪冰冻 灾害,造成了1500多亿元的经济损失,2012年冬季我国北方又发生了低温雪灾冰冻严重灾害。因此,EAWM年际和年代际变异是我国大气科学重要的研究课题。
早在上世纪50年代,陶诗言先生对东亚冬季风活动,特别是对于东亚寒潮活动路径及其与寒潮爆发有关的东亚冬季风环流的变化过程做出了系统而开创性的研究(陶诗言,1952,1956,1957,1959;陶诗言等,1965;陶诗言和张庆云,1998)。陶诗言先生是EAWM研究的开拓者,他首先提出了东亚寒潮爆发有三条路径,他按路径把寒潮分三种型:即西北型寒潮、超极地型寒潮和沿贝加尔湖以东自北向南入侵东亚的寒潮;并且,他还提出EAWM环流系统的特征和结构。在临近陶诗言先生仙逝一周年之际,我们深切缅怀陶诗言先生。他在亚洲季风、东亚寒潮、中小尺度天气系统和暴雨等领域做出开拓性的系统研究,为中国天气预报提供了理论依据和方法,是中国现代天气预报理论和方法的开拓者和奠基人之一。他严谨治学、平易近人、虚怀若谷、淡泊名利、实事求是、勤奋一生,彰显了一代气象大师的崇高品格和治学风范。斯人已逝,文章不朽。在临近陶先生逝世一周年之际,特撰写此文以纪念陶诗言先生对我国气象学发展的伟大贡献。
继陶诗言先生研究之后,我国和国外许多学者在EAWM的变异及其机理做出不少研究。Chen and Graf(1998),Chen et al.(2002),Wu and Wang(2002),Jhun and Lee(2004),Li and Yang(2010),Wang and Chen(2010)和Wang and Chen(2013a)等各自定义了EAWM指数并研究了EAWM的年际变化。黄荣辉等(2007)利用Wu and Wang(2002)所定义的EAWM指数详细分析了EAWM的年际变化,他们研究表明了EAWM有显著的3~4年周期年际变化,并指出2005年和2006年EAWM有很明显的差别。同样,近年来国内许多学者研究表明了EAWM有显著的年代际变化(Huang and Wang,2006;Wang et al.,2009;Wang and Chen,2010;Wang and Chen,2013b)。特别是王遵娅和丁一汇(2006)指出从1988年之后,东亚寒潮发生频次减少;并且,Huang and Wang(2006)以及Wang et al.(2 009)提出在1988年之后EAWM经历了一次明显变弱的年代际变化,中国东部和北部经历了连续多年的暖冬。
最近,黄荣辉等(2013)指出:中国东部夏季降水和东亚夏季风在上世纪90年代末又发生了一个明显的年代际跃变,在1999~2010年期间,中国东部夏季降水从以往的经向三极子型分布变成了经向偶极子型分布,形成了“南涝北旱”(除长江沿岸地区)的特征;并且,中国东部这次降水的年代际跃变是与东亚上空夏季风环流、水汽输送的年代际变化相关联。从1999年之后,不仅东亚夏季风发生了明显的年代际跃变,而且EAWM也经历了一次明显的年代际跃变。从1999年之后,我国北方和东部的持续暖冬结束了,出现了冷冬和暖冬相间的变化,我国北方从气温偏高变成整体偏冷的现象,特别从2008年起我国北方和东部经常发生低温雨雪冰冻灾害,造成了严重经济损失。为 此,本文利用我国的测站资料以及再分析资料来分析和诊断中国冬季气温和EAWM强度的年代际变化特征以及它们之间的联系,并进一步从海平面气压(SLP)以及北极涛动(AO)和北半球冬季准定常行星波动力学来分析和讨论在上世纪90年代末发生的中国气温和EAWM强度年代际跃变的内动力成因。
2 资料和方法本文使用的气温资料是中国气象局气象信息中心提供的756站气温资料,考虑到站点的观测时间长度和连续性,本研究选取其中553个站点。并且,本文所用的SLP和高度场资料分别是取自美国NCEP/NCAR(Kalnay et al.,1996)和欧洲中期天气预报中心的ERA-40(Uppala et al.,2005)的再分析资料,并使用了ERA-Interim再分析资料。文中用到的北极涛动指数(AO)来自于美国气候预测中心(Climate Prediction Center,CPC)。本文所使用的分析方法是EOF分析、小波分析以及合成分析方法,并使用了Student t检验和Lepage检验(Lepage,1971;Liu et al.,2011)。
本研究中采用Wu and Wang(2002)定义的EAWM指数来表征东亚冬季风异常的变化[如公式(1)所示],它是根据西伯利亚高压和阿留申低压强度之差来定义。根据Wang and Chen(2013a)的研究,该指数不仅计算简单,而且是一个与我国冬季气温相关很好的指数。
式中,ps,110°E和ps,160°E分别为110°E和160°E冬季(12月~次年2月)平均海平面气压,Mt为1958~2012年某一年冬季的110°E和160°E海平面气压差沿20°N~70°N的50个纬距之和,M 表示1958~2012年冬季Mt的数学期望值,σM为Mt的方差,i表示从20°N到70°N间隔为2.5°的20个纬度点。若IEAWM的正值愈大,则表明西伯利亚高压与阿留申低压之差值愈大,即EAWM愈强。东亚冬季风异常与北半球行星波活动有着紧密的联系。例如,Huang and Wang(2006)以及Wang et al.(2009)研究发现发生在1980年代中后期的EAWM年代际跃变与北半球准定常行星波活动有着紧密的关系。由于Eliassen-Palm通量(E-P通量)平行于行星波经向传播的群速度,可以用来表征行星波的传播特征,本研究采用Edmon et al.(1980)定义的准地转二维E-P通量,表达式如下:
式中,ρ 是空气密度,a是地球半径。E-P通量的散度为▽·F,其表达式为 依据Edmon et al.(1980)给出的球面等压坐标下的波—流相互作用方程式,即 其中,u 为平均纬向风,f是科里奥利参数,v*为平均剩余经向气流,可以看出E-P通量的散度可以用来诊断行星波对平均流的强迫作用。 3 20世纪90年代末发生的中国冬季气温的年代际跃变特征为了分析从20世纪到新世纪初中国冬季(12月~次年2月)气温的年代际跃变特征,本文利用1960~2012年我国553观测站冬季气温的月平均资料并进行EOF分析。从EOF分析可得我国冬季气温有两种主要模态:全国一致型变化模态、南北振荡型变化模态。
3.1 全国一致型变化模态图 1a和图 1b分别是中国冬季气温EOF1分析第1主分量(即EOF1)的空间分布和时间系数序列。从图 1a可以看到,中国冬季气温EOF1的空间分布呈现出全国一致型变化分布(除青藏高原的西部外),它占据总方差的56.6%。这表明我国冬季气温变化的第1主模态为全国一致型的变化;并且,从图 1b可以看到,在1960~1987年期间,我国冬季气温EOF1时间系数普遍为负,结合图 1a,这表明此时期全国冬季气温普遍偏低,这时期我国冬季寒潮爆发频次偏多(Huang et al. 2012);而在1988~1998年期间,我国冬季气温EOF1时间系数普遍为正,结合图 1a,这表明此时期全国冬季气温普遍偏高,这时期我国冬季寒潮爆发频次偏少(Huang et al.,2012),全国气温偏暖。
图 2a和图 2b分别是中国冬季气温EOF分析第2主分量(即EOF2)的空间分布和时间系数序列。从图 2a可以看到,中国冬季气温EOF2的空间分布呈现出南北振荡型变化特征,即我国东北和华北与我国南方和西南区域气温变化呈现出相反的变化特征。当我国东北、西北和华北地区冬季偏冷,则我国华东、华中、西南和华南气温偏高,如2012年冬季我国东北、华北和西北气温偏低,发生了严重低温和雪灾,而我国华南、华中和西南地区气温偏高;反之,当我国东北、西北和华北地区冬季偏暖,则我国华东、华中、西南和华南气温偏低,如2008年1月我国华中、华南、西南气候偏低发生了严重低温雨雪冰冻灾害,而我国东北、华北气温偏高。并且,从图 2b可以看到,南北振荡型也有明显的年代 际振荡特征。在1964~1987年期间,我国冬季气温EOF2的时间系数为正,结合图 2a,这表明了此时期我国东北、华北和西北气温偏低,而华南、华东、西南和华东气温偏高;在1988~1998年期间,我国气温EOF2的时间系数为负,结合图 2a,这表明了此时期我国东北、华北和西北气温偏高,出现暖冬,而华南、华东、西南和华东气温偏低;在1999~2012年期间,我国冬季气温EOF2的时间系数又从负变成正负相间,即在1999~2012年期间,我国北方冬季气温出现冷暖相间的现象,特别从2009年以后变成正,结合图 2a,这表明了此时期我国东北、华北和西北气温从偏高变成偏低。
上面分析结果表明:中国冬季气温的时空变化有两个主模态,即在空间分布上有全国一致变化分布型和南北振荡变化分布型。这与康丽华等(2006)和Wang et al.(2010)在研究中国冬季气温年际变化所得结论相同。
3.3 20世纪90年代末与80年代中后期发生的中国冬季气温年代际跃变对气温年际变化影响的差别从上分析可以看到,中国冬季气温在1988年前后和1999年前后发生了明显年代际跃变。这两次中国冬季气温的年代际跃变的特征有明显不同,发生在1988年前后的年代际跃变的特征是中国北方(包括东北、华北和西北)出现持续暖冬现象;而发生在1999年前后的年代际跃变的特征是中国北方先出现冷暖相间现象,特别从2008年之后出现持续偏冷现象,而我国西南、华中和华南出现偏暖现象。
为了更好地比较中国冬季气温这两次年代际跃变对中国气温年际变化影响的差别,本研究应用小波分析方法对中国冬季气温EOF1和EOF2的时间系数进行小波分析(见图 3a和图 3b)。从图 3a所示的EOF1时间系数小波分析结果可以看出,中国冬季气温第一模态在1980 年代初之前呈现为显著的3~4 a周期,但在1980 年代中期至1990 年代末期年际变化不明显,此时期对应中国冬季气温第二模态占主导(图 3b),也表现为显著的3~4 a周期。这与黄荣辉等(2007)利用熵谱分析方法所得EAWM年际变化周期一致。同时我们可以看出,自1999年以来,第一模态表现为以准两年周期变化为主,第二模态表现为以2 a和4 a左右为峰值的变化周期,这表明两个模态的周期变化均与1999年之前的年际变化周期有明显不同。
3.4 20世纪90年代末与80年代中后期发生的中国冬季气温年代际跃变站点分布的差别为了更进一步比较中国冬季气温这两次年代际跃变特征的差别,本研究分别应用Lepage和滑动Student t(MTT)检验方法来分析中国冬季气温跃变站点分布的差别(见图 4)。从图 4可以明显看到,在1988年和1999年前后中国冬季气温出现明显年代际跃变测站的站点都较多。并且,虽然发生在1988年前后中国冬季气温的年代际跃变的站点数要多于发生在1999年前后年代际跃变的站点数,但如图 5a所示,中国冬季气温在1988年前后发生年代际跃变的站点主要分布在华北、东北以及黄淮和江淮流域,而在1999年前后所发生的年代际跃变的站点不仅位于中国东北、华北、西北东部,而且还位于华东、华中、西南和华南广大地区。这表明中国更多地区冬季气温在1999年前后发生了明显年代际跃变。
上述分析结果表明:中国冬季气温在20世纪90年代末所发生的年代际跃变不仅表现在中国北方冬季气温的下降,而且冬季气温的年际变化从之前的3~4 a周期变成2~8 a周期。并且,这次年代际跃变发生在中国更广泛地区。
4 20世纪90年代末发生的EAWM年代际跃变特征中国冬季气温的年代际跃变是与EAWM的强度年代际跃变密切相关。为此,本节首先要分析EAWM强度的年际和年代际变化。
4.1 20世纪90年代末发生的EAWM的年代际跃变特征及其与西伯利亚高压和阿留申低压强度变异的关系利用公式(1)并分别利用NCEP/NCAR和ERA-40再分析资料(为了与NCEP/NCAR资料时间长度一致,本文在2002年之后应用ERA-interim再分析资料与ERA-40相连接)的海平面气压资料计算了1958~2012年的EAWM指数(见图 6a和图 6b)。把图 6a与图 6b相比较,可以看到,用NCEP/NCAR再分析资料与ERA-40再分析资料所计算的EAWM指数除20世纪50和60年代有一定差别外,从70年代中期到2012年两者计算结果比较一致。为此,在本文利用 NCEP/NCAR再分析资料来研究1976年EAWM的年际和年代际变化(见图 6)。从图 6a与图 6b可以清楚看到,在1988年前后和1999年前后EAWM发生了明显的年代际变化,从1988年之后EAWM从强变弱,而从1999年,EAWM又从弱变成强弱相间。
EAWM的变化是与西伯利亚高压和阿留申低亚的变化密切相关(Wu and Wang,2002)。发生在20世纪90年代末和80年代中后期EAWM年代 际跃变可以更清楚从图 7a-c所示各时期平均的 海平面气压(SLP)距平分布看到。把图 7b与图 7a比较可以看到:从1988年之后,西伯利亚高 压变弱,出现负距平,而阿留申低压也变弱,也出现正距平,根据公式(1),EAWM指数由正变负;并且,由于东西气压差变小,故偏北风变弱,导致了EAWM变弱。而把图 7c与图 7b比较可以清楚看到:从1999年之后,西伯利亚由弱变强,出现正距平,而阿留申低压也由弱变强,出现负距平,根据公式(1),EAWM指数由负变强;并且,由于 东西气压差加大,故偏北风加强且导致了EAWM变强 。
然而,把图 7c与图 7a相比较可以明显看到,1999年之后EAWM虽然加强,但它的强度不如1976~1987年时期的EAWM强度。
4.2 20世纪90年代末与80年代中后期发生的EAWM年代际跃变对EAWM年际变化影响的差别为了更好地比较发生在20世纪90年代末与80年代中后期EAWM年代际跃变对EAWM年际变化影响的差别,本研究还应用小波分析方法对EAWM指数(即IEAWM)进行分析(见图 8a与图 8b)。从图 8a和图 8b都可以看到,无论利用NCEP/NCAR的SLP再分析资料所计算的IEAWM或利用ERA-40的SLP再分析资料所计算的IEAWM在1999之前呈现出3~4 a周期的年际变化特征,特别是在1970 年代和1990 年代,这与Huang et al.(2012)利用熵谱分析方法所得的EAWM年际变化周期一致。而在1999之后,EAWM却呈现出显著的准两年周期的年际变化,这与1999年之前EAWM年际变化的周期有很大差别。
为了更好地揭示发生在20世纪90年代末EAWM的年代际跃变与发生在80年代中后期年代际跃变的差别,并鉴于上述从70年代之后利用两种再分析资料所计算的EAWM指数有一定的一致性,本研究就利用NCEP/NCAR地表气温分析了欧亚大陆及西太平洋上空1976~1987年、1988~1998年,1999~2012年期间平均的冬季气温距平分布(见图 9a-c)。把图 9b与图 9a相比较可以看到:1976~1987年期间,整个欧亚大陆地表附近的气温偏低,而在1988~1998年期间,北冰洋地区外,欧亚大陆地表附近的气温偏高。这表明了随着1988年之后东亚冬季风变弱,欧亚大陆地表附近的气温普遍升高,出现持续暖冬现象。并且,把图 9c与图 9b作比较可以看到:在1999~2012年期间,除在北冰洋地区气温由负距平变成正距平外,在中高纬度的欧亚地区地表附近气温变成负距平,而在南亚、东南亚和我国南方气温仍为正距平,这表明了随着EAWM变强,欧亚大陆中高纬度地冬季地表气温又变低。此外,若把图 9c与图 9a和图 9b比较可以明显看到:在1999~2012年期间,中国冬季气温距平是北负南正,即我国北方偏冷,南方偏暖,而在1976~1987年和1988~1998年期间中国冬季气温是全国一致偏冷和全国一致偏暖。因此,发生在1990年代末的EAWM年代际跃变使我国冬季气温从全国一致变化型转变成南北振荡型(即北冷南暖型)的变化。
以上分析结果表明了发生在20世纪90年代末的EAWM跃变与发生在80年代中后期的跃变不同,这次跃变使我国冬季气温从全国一致变化型转变成南北振荡型的变化。
5 东亚冬季风年代际变化与北半球冬季准定常行星波活动年代际变化的关系发生在20世纪90年代末与80年代中后期EAWM的年代际跃变是与北半球冬季准定常行星波活动的异常有密切相关。以前的研究表明:北半球冬季准定常行星波在三维大气中传播存在两支波导,即极地波导和低纬波导(Huang and Gambo,1982,1983);它们不仅有年际变化(Chen et al.,2003),而且有很明显的年代际变化(Huang and Wang,2006;Wang et al.,2009)。并且,Chen et al.(2005)以及陈文和黄荣辉(2005)研究表明了北半球冬季准定常行星波活动的变化通过北半球环状模(NAM)严重地影响EAWM的强弱。黄荣辉等(2007)研究了2005年和2006年EAWM异常的差别及其与这两年北半球冬季准定常行星波活动变异的关系;并且,Huang and Wang(2006)以及Wang et al.(2009)研究了发生在1980年代中后期的EAWM年代际跃变特征及其与北半球准定常行星波活动的关系。为此,有必要分析和研究发生在1990年代末的EAWM年代际跃变与北半球准定常行星波活动的关系。
5.1 1988~1998年与1976~1987年期间北半球冬季准定常行星波活动特征及其它们之间的差别我们利用(2)和(3)式计算出1976~1987年、1988~1998年、1999~2012年各时期每年冬季准定常行星波的E-P通量及其散度。图 10a-c分别是所计算的1976~1987年期间、1988~1998年期间平均的冬季北半球1~3波合成的准定常行星波及其散度分布以及它们之差(后者减前者)。从图 10a可以看到:在1976~1987年期间,北半球冬季准定常行星波在60°N附近的上空通过极地波导上传到平流层偏强,而在对流层通过低纬波导向低纬度对流层上层传播偏弱。并且,如图 10a 所示,由于极地波导偏强,而低纬波导偏弱,这引起了北半球50°~70°N地区上空的对流层和平流层的E-P通量散度为负,即E-P 通量辐合强,而在35°N附近上空对流层上层E-P通量散度为正,即E-P通量辐散。
同时,从图 10b可看到:在1988~1998年期间,北半球冬季准定常行星波在60°N附近上空通过极地波导上传到平流层比1976~1987年期间的冬季明显偏弱,而在对流层通过低纬波导向低纬度对流层上层传播显然比1976~1987年冬季的传播偏强。由于1988~1998年期冬季极地波导偏弱,而低纬波导偏强,因而引起了此时期北半球冬季50°~70°N地区上空的对流层和平流层的E-P通量辐合比1976~1987年期间冬季偏弱,而在35°N附近上空对流层E-P通量的辐散比1976~1987年期间偏弱。这些差别可以从图 10c所示的这两时期的E-P通量散度之差更清楚看到,如图 10c所示,从40°~60°N 的对流层和50°~70°N的平流层E-P通量的散度之差都为正值。这表明1988~1998年期间北半球冬季准定常行星波E-P通量辐合比1976~1987年期间的辐合变弱(即辐散加强),而在30°~40°N对流层上层E-P通量辐散也变弱(即辐合加强)。
5.2 1999~2012年与1988~1998年期间北半球冬季准定常行星波活动的差别图 11a−c分别是所计算的1988~1998年期间和1999~2012年期间平均的北半球冬季1~3波合成的准定常行星波及其散度以及之差。从图 11b 与图 11a可看到:在1999~2012年期间,冬季准定常行星波在40°~60°N 上空通过极地波导上传到平流层比1988~1998年期间的冬季明显偏强,而在对流层通过低纬波导向低纬度对流层上层传播 显然比1988~1998年期间冬季的传播偏弱;并 且,由于在1999~2012年期间冬季极地波导变得偏强,而低纬波导变得偏弱,因而在1999~2012年期间北半球冬季50°~70°N地区上空的对流层和平流层的E-P通量辐合比1988~1998年期间冬季偏强,而在30°~40°N附近上空对流层E-P通量的辐散偏强。这从图 11c所示的这两时期的E-P通量散度之差可以更明显看到,如图 11c所示,从40°~60°N的对流层和50°~70°N的平流层E-P通量的散度之差都是负值,这表明1999~2012年期间北半球冬季准定常行星波E-P通量辐合比1988~1998年期间的辐合增强。而在30°~40°N对流层上层E-P通量辐散也加强。
上述结果表明了1999~2012年期间,北半球冬季准定常行星波沿极地波导往平流层传播加强,而沿低纬波导往副热带对流层上层传播减弱,这引起了高纬度地区上空准定常行星波E-P通量辐合加强,而副热带上空E-P通量辐散加强。
6 北半球冬季准定常行星波活动的年代际变化对北极涛动(AO)和EAWM年代际变化的影响上述分析结果表明了从20世纪90年代末开始的北半球冬季准定常行星波的传播发生了明显的年代际变化,出现了明显不同于1988~1998年期间的传播特征。依据(4)式,半球冬季准定常行星波E-P通量的辐散或辐合的变化对于纬向平均气流的变化有着重要影响。若北半球冬季准定常行星波E-P通量的散度为负(辐合),即▽·F < 0,则北半球纬向平均西风将减弱;反之,若北半球冬季准定常行星波E-P通量的散度为正(辐散),即▽·F > 0,则北半球纬向平均西风将加强。因此,在上节所述北半球冬季准定常行星波传播及其E-P通量散度分布的年代际变化将直接对北半球冬季纬向平均气流造成重要影响。为此,本节首先利用NCEP/NCAR再分析资料分析北半球冬季纬向平均纬向风的年代际变化。
6.1 北半球冬季准定常行星波活动对纬向平均纬向流年代际跃变的影响图 12a-c分别是利用NCEP/NCAR风场再分析资料所计算的1988~1998年,1999~2012年时期平均的纬向平均纬向风距平分布。从图 12a可以看到:在1976~1987年期间冬季,北半球40°N以北地区对流层和平流层下层纬向平均西风为负距平,在平流层中层纬向平均西风为正距平,而在40°N以南地区对流层纬向平均西风为正距平。并且,从图 12b可以看到:到了1988~1998年期间冬季,北半球40°N以北地区对流层和平流层纬向平均西风为正距平,特别在60°N平流层有大的西风距平。把图 12b与图 12a相比较,可以看到:此时期40°N以北高纬度地区西风增强,这正是由于此时期极地波导减弱导致的高纬地区行星波E-P通量的辐散加强而引起;而在40°N以南的对流层纬向平均西风为负距平,这表明此时期冬季副热带地区西风气流偏弱,这正是由于此时期低纬波导变强所导致的北半球副热带地区行星波E-P通量的辐合加强而引起。然而,从图 12c可以看到:到了1999~2012年期间冬季,北半球45°N以北地区对流层和平流层纬向平均西风为负距平,特别在60°N平流层为显著的西风负距平,这表明此时期45°N以北高纬度地区西风偏弱,这正是由于此时期极地波导加强导致的北半球高纬地区行星波E-P通量的辐合加强而引起;而在30°~45°N对流层纬向平均西风为正距平,这表明此时期冬季副热带地区西风气流又加强,这正是由于此时期低纬波导变弱导致的在北半球副热带地区行星波E-P通量辐散加强而引起。
上述结果可以从图 13a和图 13b所示的1988~1998年和1999~2012年期间平均的冬季欧亚上空200 hPa纬向风距平分布得到进一步证实。如图 13a所示,在1988~1998年期间冬季欧亚大陆高纬度地区上空200 hPa有西风距平,这表明此地区西风偏强,而副热带地区上空200 hPa有东风距平,这表明此地区西风偏弱。然而,到了1999~2012年期间,如图13b所示,在欧亚大陆高纬度地区上空200 hPa出现东风距平,而副热带地区上空200 hPa有西风距平。这表明此时期高纬度地区上空西风偏弱,而副热带地区上空西风偏强。
无论从上述纬向平均纬向风距平分布或是从欧亚大陆上空200 hPa纬向风距平分布都可以看到:北半球冬季纬向风在20世纪90年代末发生了明显的年代际跃变,在高纬度地区纬向风变弱,即极峰急流变弱,而副热带地区纬向风变强,即副热带急流变强。这与发生在1980年代中后期的纬向风的年代际跃变特征有明显的不同。
6.2 北半球冬季准定常行星波活动对AO年代际变化的影响上述结果表明了北半球冬季准定常行星波活动的变化通过波—流相互作用将直接影响着北半球冬季纬向气流,而冬季纬向气流的变化将通过影响北半球环状模(NAM)进而影响AO(Thompson and Wallace,2000)。
Chen et al.(2005)从北半球冬季准定常行星波E-P通量的散度定义了一个行星波活动指数,他们所定义的指数Ipwa是
式中,▽·FA和▽·FB分别为(500 hPa,50°N)和(300 hPa,40°N)区域行星波E-P通量的散度,Nor. 表示利用与(1)式相同的算法对(▽·FA-▽·FB)进行标准化运算。利用1950~2012年冬季准定常行星波E-P通量的散度,从(5)式便可以计算出各年冬季的行星波活动指数Ipwa(见图 14)。从图 14可看到:北半球冬季准定常行星波指数Ipwa与AO指数有很好的正相关,它们之间的相关系数达到0.67,超过了99%的信度。这就说明了北半球冬季准定常行星波活动的变化通过波—流相互作用影响了高纬度和副热带上空纬向流的变化,并通过北半球环状模(NAM)的变化影响到AO的变化。并且,如图 14所示,1976~1987年期间冬季行星波活动处于低指数,AO指数为负;而在1988~1998年期间冬季,行星波活动指数变成高指数,此时期AO指数也变为正;到了1999~2012年期间冬季,行星波活动指数又变成低指数,此时期AO指数也随之由正变负。
从上分析结果可以看到:从20世纪90年代末以后,由于北半球冬季准定常行星波传播发生了年代际跃变,使得行星波活动指数由正变负,导致AO指数也由正变负。这与在1988~1998年期间冬季北半球冬季准定常行星波活动指数由负变正且导致AO也由负变正截然不同。
6.3 北半球冬季AO年代际变化对EAWM年代际跃变的影响上述结果表明了在1999~2012年期间冬季AO为负位相,而在1988~1998年期间冬季AO正位相。Gong et al.(2001)以及Wu and Wang(2002)的研究表明,AO对于EAWM有很明显的影响,他们指出:若某一年冬季AO指数为负,则该年EAWM偏强;反之,若某一年冬季AO为正,则该年EAWM偏弱。
图 15是1950~2012年北半球冬季AO指数与EAWM指数(IEAWM)的年际变化曲线。从图 15可以看到,EAWM指数与冬季AO指数有很好的负 相关,它们之间相关系数达到-0.36,达到99%的信度。并且,从图 15还可看到:1988~1998年期间冬季AO指数由负变正,而IEAWM由正变负,这表明此时期,由于AO处于正位相,它引起了EAWM偏弱;并且,在1999~2012年期间冬季AO指数由正变负,而IEAWM由负变正,这表明此时期,由于AO处于微弱的正位相,它引起了EAWM稍偏强。若把1999~2012年期间与1976~1987年期间冬季AO指数相比,则1999~2012年期间冬季AO指数远不如1976~1987年期间冬季AO指数的负值。因此,1999~2012年期间的EAWM远不如1976~1987年期间冬季风强。
为纪念陶诗言先生对东亚冬季风研究的杰出贡献,本文利用我国553站观测气温、NCEP/NCAR和ERA再分析资料分析了20世纪90年代末我国冬季气温和EAWM的年代际跃变特征。分析结果表明:从20世纪90年代末之后,我国冬季气温发生了明显的年代际跃变,我国北方冬季气温从偏高变成偏低,低温雨雪冰冻灾害频繁发生,这与EAWM由偏弱变成偏强的年代际变化有关,即与西伯利亚高压和阿留申低压加强有关;并表明这次跃变不仅使中国冬季气温从全国一致变化型变成南北振荡型(即北冷南暖型),而且使我国冬季气温和EAWM的年际变化也发生了显著的年代际变化。
并且,本文还从冬季北极涛动(AO)和北半球准定常行星波活动的年代际变化来讨论这次年代际跃变的机理。分析结果表明:在1999~2012年期间,北半球冬季准定常行星波在高纬度地区沿极地波导传播到平流层加强,而沿低纬波导往低纬度对流层上层传播减弱,它造成了行星波E-P通量在高纬度地区上空辐合加强,而在副热带地区上空E-P通量辐散加强,从而引起了北半球高纬度地区从对流层到平流层纬向平均纬向流和欧亚上空极锋急流减弱,而副热带急流加强,这导致了AO减弱,因而利于西伯利亚高压和阿留申低压的加强,即EAWM加强。这些变化与发生在1988~1998年期间的北半球冬季准定常行星波活动的年代际变化特征有明显不同。
本文只是从大气内部动力成因来讨论了在20世纪90年代末发生的EAWM年代际跃变的机理。海洋和陆面过程等大气外强迫因子的年代际变化对于这次年代际跃变也起了重要作用,这将以后进一步再讨论。
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