2015, Vol. 39
2 中国科学院大学, 北京100049;
3 中国人民解放军94754部队气象台, 嘉兴314013;
4 中国气象局上海台风研究所, 上海200030
2 University of Chinese Academy of Sciences, Beijing 100049;
3 Meteorological Observatory, Troops 94754 of PLA, Jiaxing 3140134 Shanghai Typhoon Institute (STI) of China Meteorological Administration, Shanghai 200030
我国是世界上受台风影响最为严重的国家之一(陈联寿和孟智勇，2001)，台风、尤其是登陆台风，能带来暴雨、大风和暴潮，引发灾害，其中以暴雨灾害最为普遍。近年来，对台风暴雨的研究得到了很多气象工作者的重视，在台风暴雨水汽输送特征、高空急流和中纬度系统对台风暴雨的作用、地形下垫面对台风暴雨的作用、台风中的中小尺度系统等方面开展了深入研究(程正泉等，2005；Chen et al.,2010)，对登陆台风暴雨突然增幅和特大暴雨的机理研究也受到了气象学家们的高度关注，从多尺度天气系统相互作用、冷空气入侵、下垫面条件、环境垂直风切变、能量的制造及转换、波动激发传播理论等方面都开展了深入研究(董美莹等，2009，2011a，2011b；Dong et al.,2013；郑庆林等，1996；丁治英和陈久康，1995，1996)。台风暴雨除了受大气宏观动力过程和热力过程的影响外，也受到微观云物理过程的重要影响，研究表明，云和降水的发展过程实际上是动力、热力和微物理过程相互作用的结果(廖菲等，2006)，以往从天气学和动力学角度对台风暴雨已经开展了很多研究工作，近年来，台风暴雨中云微物理过程的研究得到进一步重视，杨文霞等(2010)借助非静力中尺度模式ARPS(the Advanced Regional Prediction System)，对0713号台风“韦帕”进行了数值模拟，研究了台风不同发展阶段，暴雨的水平和垂直云微物理特征，发现冷云降水过程对不同阶段台风暴雨形成起关键作用，霰粒子的融化是台风“韦帕”暴雨过程中的主要雨滴形成机制。程锐等(2009)用AREM(Advanced Regional Eta Model)模式设计了5组实验，研究了云微物理参数对云结构及降水特征的影响，发现霰和雪的融化对于台风螺旋雨带中雨滴的增长十分重要，但可能不是云墙中雨水形成的主导因子。Tao et al.(2011)利用 WRF模式对“莫拉克”(2009)台风在我国台湾地区造成的超强降水的模拟研究发现，冰相微物理过程对“莫拉克”地面降水的影响很有限。可见，对(登陆)台风暴雨云微物理特征和过程的研究仍然存在很多问题，而对相关科学问题的深入认识将有利于我们对(登陆)台风暴雨过程机理与规律的把握，提高相关预报水平。
一般而言，由于陆地表面摩擦增强以及水汽输送减弱等原因，台风登陆后其环流及降水会明显减弱，继而趋于消亡，但有些台风登陆后不但没有减弱消亡，反而出现明显的降水增幅，带来十分严重的灾害，2006年第4号强热带风暴“碧利斯”就是一个典型例子。“碧利斯”于2006年7月8日下午在西北太平洋洋面上生成，并增强为强热带风暴，13日22:20(协调世界时，下同)在我国台湾省登陆，14日12:50在我国福建省霞浦附近再次登陆，强度减弱为热带风暴，受“碧利斯”影响，13～17日福建、浙江、江西、湖南、广东五省和广西壮族自治区普遍出现大暴雨和特大暴雨。“碧利斯”二次登陆后，7月14日12:00～18:00，6 h累积降水小于25 mm，14日18:00～15日06:00的逐6 h累积降水量均超过95 mm，12 h累积降水量达到特大暴雨(＞120 mm)级别，在湖南、广东、江西三省交界附近出现急剧暴雨降水增幅，造成了严重的灾害(王黎娟等，2013)。叶成志和李昀英(2011)发现湘东南多山体分布且向北开口的喇叭口特殊地形通过与“碧利斯”低压环流北侧增强的东北风相配合，有利于水汽输送和中尺度对流系统发生、发展，对湘东南暴雨有明显增幅作用。王黎娟等(2013)利用ARPS模式，成功模拟了“碧利斯”的登陆过程，较好的再现了登陆后的暴雨增幅过程，指出暴雨增幅发生前，中南半岛附近地区的水汽输送强度相对较弱，水汽输送通道存在断裂带，暴雨增幅发生时刻，越赤道气流增强，西南季风水汽输送明显加强，原来断裂的水汽输送通道完全打通，大量水汽源源不断地输送到“碧利斯”环流中。Ren and Cui(2014)在王黎娟等(2013)工作基础上，利用高分辨率模拟资料，研究了暴雨增幅的云微物理成因，通过对“碧利斯”暴雨增幅前和增幅时段云微物理特征和过程的分析，发现暴雨增幅前后强降水区云微物理特征和过程明显不同，增幅时段，云水的增加主要通过两个途径对暴雨增幅产生贡献：一是通过云中雨滴对云水的碰并收集，造成雨滴含量增加；二是通过云中雪粒子对云水的碰并，造成雪粒子含量增加，增加的雪粒子又被云中霰粒子碰并收集造成霰含量增长，进而由霰粒子融化为雨水。
降水根据性质可以大致分为对流降水和层云降水两种，它们分别有着不同的动力过程、热力特征和云微物理特征。在台风中，对流性降水区位于台风云墙区及螺旋雨带处，层云降水区一般位于云墙外部(Marks and Houze，1987；陈联寿和丁一汇，1979)。何会中等(2006)研究了“鲸鱼”台风登陆后的降水云系，发现台风降水中层云降水所占区域比例较大，对流性降水所占比例很少，但总贡献很大。钟敏等(2006)研究了9914号台风降水云系的三维结构，发现层状降水在像素数量及对总降水的贡献上均比对流降水大，但对流性降水在发展过程中呈上升趋势。为了更全面地认识“碧利斯”暴雨过程(包括暴雨增幅)，本文在王黎娟等(2013)以及Ren and Cui(2014)工作的基础上，利用数值模拟得到的高分辨率资料，将降水分成对流降水和层云降水，分别研究不同类型降水(对流降水和层云降水)的云微物理特征和过程的差异，以及不同类型降水对暴雨增幅的贡献，与以往的研究工作相比，本文从云微物理收支等角度，进一步深入探 讨了不同类型降水在暴雨增幅发生前和增幅强 降水发生时段的差异和贡献，有助于更加全面 地认识“碧利斯”暴雨过程，尤其是暴雨增幅发生的机理。
2 资料和方法 2.1 研究资料王黎娟等(2013)利用中尺度数值模式ARPS，对“碧利斯”登陆及暴雨增幅过程开展了高分辨率数值模拟，模拟采用两层嵌套，内外分辨率分别为3和27 km，模拟时间为2006年7月14日00:00至16日00:00，模式结果已经在王黎娟等(2013)的工作中得到了充分验证。该模拟采用了Lin-Tao冰相云微物理参数化方案，该方案的简介参见附录。本文所用到资料取自王黎娟等(2013)工作中，该资料中除了标准输出项外，还包含了云微物理转化过程项。该资料已经在Ren and Cui(2014)的工作中得到成功应用。
2.2 研究方法降水类型(对流降水和层云降水)的分类方法有很多，主要通过设定降水率、云水含量、垂直速度和反射率等的阈值来区分(Lang et al.,2003; Tao and Simpson，1989; Tao et al.,1993，2000;；Xu，1995；Sui et al.,1994)。本文利用ARPS模式输出的高分辨率资料，将2006年7月14日12:00至15日00:00的降水分成对流降水和层云降水，具体方法为：(1)利用Steiner et al.(1995)和RIP(Read/Interpolate/ Plot，Stoelinga，2005)中的计算方法，用模拟得到的降水粒子混合比计算出等效反射率因子Ze，单位是dBZ；(2)Rogers(2010)对Steiner et al.(1995)中的方法进行了改进，利用反射率强度、反射率峰度(超过背景反射率Zbg的值)及垂直速度的新的阈值来区分降水类型，该方法具体标准如下：0.9 km或3 km高度处的等效反射率因子大于46 dBZ的格点定义为对流降水区，按照以上标准未被定义为对流降水的格点，若该格点位于0.9～2.1 km之间的垂直速度大于0.5 m s−1，或该格点上的反射率与背景反射率Zbg的差值大于峰度反射率$\Delta Z$曲线，则定义为对流降水区。其中Zbg定义为围绕某一格点半径11 km的圆内的反射率平均(Steiner et al.,1995)，本文选择的峰度反射率曲线定义如下(Rogers，2010)：
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(1) |
图 1给出了暴雨增幅前(2006年7月14日12:00～18:00)和暴雨增幅时段(2006年7月14日18:00～15日& lt; /span>00:00)模拟的6 h累积降水分布，由图可见，暴雨增幅发生时段，累积降水量与增幅前相比明显增强，6 h累积最强降水由增幅前的大于40 mm猛增至240 mm以上。利用上述降水类型分离方法，分离得到2006年7月14日12:00至15日00:00共13个时次的不同类型降水分布图(图 2)，表 1给出了暴雨增幅发生时段，即7月14日18:00至15日00:00统计得到的不同类型降水区格点数、所占比例及降水强度，某一时刻的降水强度由该时刻前一小时累积降水量和其后一小时累积降水量取平均值得到。从图 2可以看到，暴雨增幅前(7月14日12:00～18:00)，降水基本为层云降水，对流降水只发生在零星的几个小区域，可能是由于“碧利斯”登陆期间强度有所衰减，且暴雨增幅前中南半岛附近地区的水汽输送强度较弱(王黎娟等，2013)；暴雨增幅发生时段(7月14日18:00～15日00:00)，对流降水区显著增加，并连成片状，基本位于强降水中心(图 1)。从图 2和表 1可以看出，暴雨增幅发生时段(7月14日18:00～15日00:00)，降水区域仍主要为层云降水所控制，层云降水区域占两类降水区域总和的比例超过87%，但层云降水强度普遍较弱，平均为6.2 mm h−1；对流降水所占比例相对于暴雨增幅前有显著增加，但仍相对较小，小于13%，但降水强度很强，平均达22. 9 mm h−1，是层云降水强度的3倍多。
 | 图 1 模拟的6小时累积降水(mm)：(a)2006年7月14日12:00～18:00(协调世界时，下同)；(b)7月14日18:00～-15日00:00Fig. 1 6-hour cumulative precipitation(unit: mm)from(a)1200 UTC to 1800 UTC 14 Jul，2006 and (b)1800 UTC 14 Jul to 0000 UTC 15 Jul，2006 |
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表 1 2006年7月14日18:00至15日00:00不同类型降水所占格点数、比例和降水强度(mm h−1) Table 1 The number of grid points，proportion and precipitation intensity of different precipitation types from 1800 UTC 14 Jul to 0000 UTC 15 Jul，2006(unit: mm h−1) |
 | 图 2 2006年7月14日12:00至15日00:00不同类型降水分布图，黑色为对流降水，灰色为层云降水Fig. 2 The distribution of different precipitation types from 1200 UTC 14 Jul to 0000 UTC 15 Jul，2006. The shaded areas are convective precipitation region(black) and stratiform precipitation region(gray) |
 | 图 3 2006年7月(a、b)14日12:00～18:00和(c、d)14日18:00～15日00:00对流降水(左列)和层云降水(右列)的云中水凝物和水汽混合比的垂直廓线，虚线代表0 °C等温层 Qg、Qs、Qi、Qr、Qc分别代表霰、雪、云冰、雨水和云水的混合比，单位：10−3 g g−1，Qv代表水汽混合比，单位：10−2 g g−1)Fig. 3 Vertical profiles of cloud hydrometeors and water vapor mixing ratio from(a，b)1200 UTC to 1800 UTC 14 Jul，2006 and (c，d)1800 UTC 14 Jul to 0000 UTC 15 Jul，2006 in convective precipitation(left column) and stratiform precipitation(right column). Dashed lines: 0°C isothermal layer. Qg，Qs，Qi，Qr，Qc indicate the mixing ratios of graupel，snow，cloud ice，rain water and cloud water，respectively，units: 10−3 g g−1. Qv indicates mixing ratio of water vapor，units: 10−2 g g−1 |
为分析对流降水和层云降水中的云微物理特征和差异，本文分别对暴雨增幅前和暴雨增幅时段不同类型降水中的云中水凝物混合比以及水汽含量进行区域平均和时间平均，开展对比分析。图 3给出了两个时段两类降水中的云中水凝物含量垂直廓线合成结果，表 2给出了云中水凝物含量在不同高度范围内的垂直累加数值。暴雨增幅前，对流降水和层云降水的水汽含量及其垂直分布相似(图 3a、b和表 2)，与层云降水相比，对流降水云中水凝物含量较多，其中0摄氏度等温层以上的云水含量是层云降水区的1.8倍以上，达到1.102×10−3 g g−1，整层的雨水含量是层云降水区中的1.6倍以上，达4.323×10−3 g g−1，整层的霰粒子含量是层云降水区的2.6倍以上，达到0.693×10−3 g g−1。暴雨增幅时段，对流降水和层云降水的水汽含量及其垂直分布仍相似，均略低于暴雨增幅前(图 3，表 2)，与增幅前相比，云中水凝物含量均有一定程度增加，但对流降水区增加更显著(图 3a、c)，其中雨水含量极值增加为增幅前的3倍左右，雪粒子和霰粒子含量极值均达到增幅前的2倍以上；降水增幅时段，对流降水区中垂直累加的云中水凝物含量仍明显多于层云降水(表 2)，其中，0摄氏度等温层以上的云水含量(2.305×10−3 gg−1)达层云降水的2.6倍以上，过冷云水含量较增幅前明显增加，达增幅前(1.102×10−3 g g−1)的2倍以上；增幅时段，对流降水区整层累加雪粒子含量(4.993×10−3 g g−1)达层云降水区的2.1倍以上，接近增幅前含量(1.777×10−3 g g−1)的3倍，整层累加雨水含量(11.997×10−3 g g−1)达层云降水区的3.1倍以上，接近增幅前含量(4.323×10−3 g g−1)的3倍，整层累加 霰粒子含量(1.917×10−3 g g−1)达层云降水区的3.4倍以上，为增幅前含量(0.693×10−3 g g−1)的2.7倍以上。从以上分析可以看出，增幅时段云中各种水凝物含量较增幅前明显增加，说明增幅时段伴随着降水的增幅，云系发展更加旺盛；同时，无论增幅前还是增幅时段，对流降水区云中水凝物含量均要明显大于层云降水区，并且增幅时段对流降水区与层云降水区的这种差异较增幅前也出现较明显加大，说明对流降水区降水云系发展较层云降水区更加旺盛，并且两者的这种差异随着地面降水强度的增强而进一步增大。
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表 2 暴雨增幅前(14日12:00～18:00)和暴雨增幅时段(14日18:00～15日00:00)不同类型降水在整层、0摄氏度等温层以上、0摄氏度等温层以下垂直累加的水汽、云水、雨水、云冰、雪和霰的混合比(Qv、Qc、Qr、Qi、Qs、Qh，单位：10−3 g g−1)，比值为对流降水/层云降水 Table 2 Vertically accumulated mixing ratios of water vapor, cloud water, rain water, cloud ice, snow and graupel(Qv, Qc, Qr, Qi, Qs, Qh, unit: 10−3 g g−1)for different precipitation types in the whole layers, layers above and below 0°C isothermal layer before(1200 UTC to 1800 UTC 14 Jul) and after(1200 UTC to 1800 UTC 14 Jul)amplification |
利用王黎娟等(2013)模拟输出的6种水物质(水汽、云水、雨水、云冰、雪、霰)的主要云微物理转化过程资料(云微物理参数化方案简介参见附录)，对其进行垂直累加，得到图 4所示的暴雨增幅前和暴雨增幅时段两种类型降水(对流、层云降水)的云微物理过程收支图，其中实线粗箭头代表主要的云微物理转化过程，云微物理过程转化率及其具体含义参见附录。暴雨增幅前，对流降水(图 4a)中，雨滴来源有两个主要过程：Pracw(雨滴碰并云水造成雨滴增长)过程和Pgmlt(霰粒子融化成雨滴造成雨滴增长)过程；进一步追踪发现，霰粒子的主要来源项为Dgacs(霰粒子碰并雪粒子干增长)过程，雪粒子的主要来源项为Psacw(雪粒子碰并云水转化为雪粒子)过程，即雨滴的两个主要来源最终均可以追踪到云水，通过云水与大的液相粒子(雨滴)和大的固相粒子(雪)之间、以及大的固相粒子(雪和霰)之间的相互作用和转化，造成雨滴增长，并最终形成地面降水，云水主要来自Cnd(过饱和水汽凝结成云水)过程，而云水蒸发(Evo)和云冰升华(Sub)对水汽增长有正贡献，此时段，Cnd、Evo和Sub三过程的量值在层云降水(图 4c)中要大于对流降水，同时由云微物理过程造成的层云降水区中的水汽净增长率(8.71)也要明显强于对流降水(2.12)，而上述对流降水中雨滴形成的两条主要途径在层云降水中则变成了次要转化过程(图 4a、c中虚线箭头所示)；暴雨增幅前时段(图 4a和c)，由于低纬地区的水汽输送通道断裂，水汽输送强度较弱(王黎娟等，2013)，较少的水汽凝结成云水(Cnd)，导致与雨滴形成相关的两条微物理转化途径较弱，降水强度相对较弱，对流和层云降水平均强度分别为4.7 mm和3.78 mm，远小于暴雨增幅时段的22.9 mm和6.17 mm(图 4b、d)，雨滴的净转化(增长)率(对流降水：4.57，层云降水：2.50)相对于暴雨增幅时段(对流降水：16.21，层云降水：4.58)明显偏弱(图 4b和水汽输送加强，大量水汽深入“碧利斯”环流内部(王黎娟等，2013)，因此，大量的水汽凝结成云水(Cnd)，对流降水中Cnd转化率数值比暴雨增幅前增长了近一倍，而水汽的主要云微物理来源项(Evo和Sub)转化率数值明显减小，导致对流降水中水汽的云微物理净转化率变为负值(-15.73)，层云降水中水汽的净增长率也比暴雨增幅前显著减小，最终造成暴雨增幅时段对流降水中雨滴的净增长率显著增大(16.21)，地面降水显著增幅(22.9 mm)，层云降水对暴雨增幅也有一定贡献，与暴雨增幅前(图 4c)相比，暴雨增幅时段(图 4d)，由于云水含量显著增长，更多的云水被雨滴和雪粒子碰并(Pracw，Psacw)，与雨滴形成相关的两条主要途径上的各转化过程明显增强。
 | 图 4 2006年7月(a、c)14日12:00～18:00和(b 、 d)14日18:00～15日00:00平均的(a、b)对流降水和(c、d)层云降水的云微物理过程收支图，各微物理转化过程等号右侧数值表示时段平均和降水类型平均的、垂直累加的各微物理过程转化率与总水汽损失率(WVL①)比值的百分数，大于10%的用粗实线箭头表示，代表主要云微物理过程，1%～10%之间的用虚线箭头表示，小于1%的略去，括号内的数值为各微物理过程的转化率，单位：10-6 g g-1 s-1；V、C、R、I、S、G符号分别代表水汽、云水、雨水、云冰、雪和霰，其等号右侧数值表示该水物质全部云微物理转化过程转化率与总水汽损失率(WVL)比值的百分数，括号内数值代表净转化率Fig. 4 Flowchart of microphysical processes averaged from(a，c)1200 UTC to 1800 UTC 14 Jul，2006 and (b，d)1800 UTC 14 Jul to 0000 UTC 15 Jul，2006 in convective precipitation region(a，b) and stratiform precipitation region(c，d). The values shown outside brackets on the right side of microphysical processes are the ratio of each microphysical process conversion rate to the total water vapor loss(WVL)rate，which has been spatially and temporally averaged as well as vertically accumulated. Thick solid line arrows represent main microphysical processes larger than 10%，dash line arrows represent values between 1% and 10%，and values less than 1% are omitted. The values in brackets on the right side of microphysical processes are microphysical processes conversion rates，unit: 10-6 g g-1 s-1. Water vapor，cloud water，rain water，cloud ice，snow and grqupel are denoted by V，C，R，I，S，G，respectively，whose right side values outside brackets are the ratio of sum of all the microphysical process conversion rates associated with each hydrometeor to WVL rate. The values in brackets on the right side of hydrometeors represent net conversion rates |
总体看来，暴雨增幅前，层云降水所占比例较大，但降水强度较弱，对流降水所占比例较小，但强度较强；暴雨增幅发生时段，对流降水和层云降水中雨滴的净转化率都增大，降水强度都增强，尤其是对流降水，其所占比例也显著增大，因此对流降水和层云降水的显著增强对暴雨增幅发生均有一定的贡献。
4 结论本文在王黎娟等(2013)以及Ren and Cui(2014)工作基础上，利用高分辨率数值模拟资料，结合降水类型分类方法，将降水分为对流降水和层云降水，对比分析了“碧利斯”(0604)暴雨增幅发生前和增幅强降水发生时段不同类型降水的云微物理特征和过程的差异，探讨了不同类型降水对暴雨增幅的贡献，主要结论如下：
(1)暴雨增幅前降水基本为层云降水，对流降水只存在于零星的几个小区域，暴雨增幅发生时段，层云降水区域所占比例仍超过87%，但降水强度较弱，平均约为6.2 mm h−1，对流降水所占比例与暴雨增幅前有显著增加(约13%)，降水强度平均达22.9 mm h−1，是层云降水强度的3倍多。
(2)暴雨增幅时段，伴随着降水的增幅，云系发展更加旺盛，云中各种水凝物含量较增幅前明显增加，其中，对流和层云降水区中云中水凝物含量均有一定程度增长，但对流降水区增加更显著，0摄氏度等温层以上的过冷云水含量达增幅前的2倍以上，整层累加雪粒子含量和雨水含量接近增幅前含量的3倍，整层累加霰粒子含量也达增幅前含量的2.7倍以上；而无论增幅前还是增幅时段，对流降水区云中水凝物含量均要明显大于层云降水区，并且两者的这种差异随着地面降水强度的增强而增大。
(3)暴雨增幅前后，对流降水区雨滴的两个主要来源最终均可以追踪到云水(云水主要来自过饱和水汽的凝结)，通过云水与大的液相粒子(雨滴)和大的固相粒子(雪)之间、以及大的固相粒子(雪和霰)之间的相互作用和转化，造成雨滴增长，并最终形成地面降水；增幅前后，层云降水区中，Cnd(过饱和水汽凝结)、Evo(云水蒸发)和Sub(云冰升华)均为主要物理过程，而上述对流降水区中与雨滴形成相关的主要云微物理过程在层云降水区中则明显变弱；层云降水对暴雨增幅也有一定贡献，暴雨增幅时段，与雨滴形成相关的主要云微物理过程较增幅前增强。
本文通过分析“碧利斯”暴雨增幅发生前后不同类型降水的云微物理特征和差异，对认识“碧利斯”暴雨增幅的机理有了一定的帮助，未来的工作中，将结合降水过程中的动力过程和微物理过程，对层云降水与对流降水之间的相互作用开展进一步深入分析。
致谢 感谢中国气象局上海台风研究所李青青博士提供了雷达回波计算以及对流和层云降水分类的相关程序！ 附 录Lin-Tao冰相云微物理参数化方案(Lin et al.,1983; Tao et al.,1989)考虑了6种水物质即水汽(Qv)、云水(Qc)、雨水(Qr)、云冰(Qi)、雪(Qs)、霰(Qg)，其主要云微物理转化过程如附表 1所示(Ren and Cui，2014)，该方案中6种水物质的源汇项(Ren and Cui，2014)分别为
| $\begin{array}{l} {S_{{Q_{\rm{v}}}}}{\rm{ = P}}ssub{\rm{ + P}}gsub{\rm{ + Ern + Evo + Sub}} - \\ ({\rm{Cnd + P}}sdep) \end{array}$ | (A1) |
| $\begin{array}{l} {S_{{Q_{\rm{v}}}}}{\rm{ = P}}ssub{\rm{ + P}}gsub{\rm{ + Ern + Evo + Sub}} - \\ ({\rm{Cnd + P}}sdep) \end{array}$ | (A2) |
| $\begin{array}{l} {S_{{Q_{\rm{r}}}}}{\rm{ = P}}racw{\rm{ + Pgmlt + Q}}gacw{\rm{ + P}}smlt{\rm{ + Q}}sacw{\rm{ + P}}raut\\ {\rm{ }} - ({\rm{P}}iacr{\rm{ + Ern + D}}gacr{\rm{ + W}}gacr{\rm{ + P}}sacr{\rm{ + P}}gfr){\rm{ }} \end{array}$ | (A3) |
| $\begin{array}{l} {S_{{Q_i}}}{\rm{ = P}}i\hom {\rm{ + P}}idw - ({\rm{Psaut + P}}saci{\rm{ + P}}raci{\rm{ + }}\\ {\rm{ P}}sfi{\rm{ + P}}imlt{\rm{ + Sub + D}}gaci{\rm{ + W}}gaci){\rm{ }} \end{array}$ | (A4) |
| $\begin{array}{l} {S_{{Q_g}}}{\rm{ = }}\left( {{\rm{1}} - {\delta _3}} \right){\rm{P}}raci{\rm{ + D}}gaci{\rm{ + W}}gaci{\rm{ + }}Dgacw{\rm{ + }}\\ {\rm{ (1}} - {\delta _3}{\rm{)P}}iacr{\rm{ + P}}gacs{\rm{ + D}}gacs{\rm{ + W}}gacs{\rm{ + }}Pgaut{\rm{ + }} \end{array}$ | (A5) |
| $\begin{array}{l} {S_{{Q_{\rm{s}}}}}{\rm{ = P}}saut{\rm{ + P}}saci{\rm{ + P}}sacw{\rm{ + P}}sfw{\rm{ + P}}sfi{\rm{ + }}{\delta _3}{\rm{P}}raci{\rm{ + }}\\ {\delta _3}{\rm{P}}iacr{\rm{ + }}{\delta _2}{\rm{P}}sacr{\rm{ + P}}sdep - ({\rm{P}}gacs{\rm{ + D}}gacs{\rm{ + W}}gacs{\rm{ + }}\\ {\rm{P}}gaut{\rm{ + }}({\rm{1}} - {\delta _2}){\rm{P}}racs{\rm{ + P}}smlt{\rm{ + P}}ssub) \end{array}$ $\begin{array}{l} {\rm{(1}} - {\delta _2}{\rm{)P}}racs{\rm{ + D}}gacr{\rm{ + W}}gacr{\rm{ + (1}} - {\delta _2}{\rm{)P}}sacr{\rm{ + }}\\ {\rm{ P}}gfr - ({\rm{P}}gmlt{\rm{ + P}}gsub){\rm{ }} \end{array}$ | (A6) |
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附表 1 云微物理过程列表 Appendix table 1 A list of microphysical processes |
| [1] | 陈联寿, 丁一汇. 1979. 西太平洋台风概论 [M]. 北京: 科学出版社, 51. Chen Lianshou, Ding Yihui. 1979. Introduction to the Western Pacific Typhoon (in Chinese) [M]. Beijing: Science Press, 51. |
| [2] | 陈联寿, 孟智勇. 2001. 我国热带气旋研究十年进展 [J]. 大气科学, 25 (3): 420-432. Chen Lianshou, Meng Zhiyong. 2001. An overview on tropical cyclone research progress in China during the past ten years [J]. Chinese Journal of Atmospheric Sciences (in Chinese), 25 (3): 420-432. |
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| [10] | 董美莹, 陈联寿, 李英, 等. 2011b. 登陆热带气旋降水增幅的合成诊断分析 [J]. 气象学报, 69 (6): 964-977. Dong Meiying, Chen Lianshou, Li Ying, et al. 2011b. Composite analysis of the rainfall reinforcement associated with landfalling tropical cyclones [J]. Acta Meteorologica Sinica (in Chinese), 69 (6): 964-977. |
| [11] | 董美莹, 陈联寿, 郑沛群, 等. 2009. 登陆热带气旋暴雨突然增幅和特大暴雨之研究进展 [J]. 热带气象学报, 25 (4): 495-502. Dong Meiying, Chen Lianshou, Zheng Peijun, et al. 2009. Research progress on abrupt intensification of heavy rainfall and super heavy rainfall associated with landfalling tropical cyclones [J]. Journal of Tropical Meteorology (in Chinese), 25 (4): 495-502. |
| [12] | Dong M Y, Chen L S, Li Y, et al. 2013. Numerical study of cold air impact on rainfall reinforcement associated with tropical cyclone Talim (2005): I. Impact of different cold air intensity [J]. J. Trop. Meteor., 19 (1): 87-96. |
| [13] | 何会中, 程明虎, 周凤仙. 2006. 0302号(鲸鱼)台风降水和水粒子空间分布的三维结构特征 [J]. 大气科学, 30 (3): 491-503. He Huizhong, Cheng Minghu, Zhou Fengxian. 2006. 3D structure of rain and cloud hydrometeors for typhoon Kujira (0302) [J]. Chinese Journal of Atmospheric Sciences (in Chinese), 30 (3): 491-503. |
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| [31] | 叶成志, 李昀英. 2011. 湘东南地形对"碧利斯"台风暴雨增幅作用的分析 [J]. 暴雨灾害, 30 (2): 122-129. Ye Chengzhi, Li Yunying. 2011. Analysis on terrain effects of the southeastern Hunan province to amplify the rainstorm "Bilis" [J]. Torrential Rain and Disasters (in Chinese), 30 (2): 122-129. |
| [32] | 郑庆林, 吴军, 蒋平. 1996. 我国东南海岸线分布对9216号台风暴雨增幅影响的数值研究 [J]. 热带气象学报, 12 (4): 304-313. Zheng Qinglin, Wu Jun, Jiang Ping. 1996. Numerical study on the effect of the distribution of the southeast sealine of China on the amplifying of the torrential rain of the landing typhoon 9216 [J]. Journal of tropical meteorology, 12 (4): 304-313. |
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